わかりやすく基礎から解説！　誘電体を挿入したコンデンサーの電気容量

どうも、かきのたねです。

コンデンサーに誘電体を挿入するととても複雑に見えますよね。

極板間に隙間なく誘電体が挿入されているならまだ比較的簡単かもしれないけど、一部分にしか挿入されていなかったりする。

そこで日々高校生や大学生たちに物理を教えている私かきのたねが、コンデンサーの極板間に誘電体を挿入したらどうなるのか解説します！

多くの人がつまづいてしまうこの問題。今ここで理解しましょう！！

コンデンサーに誘電体を隙間なく挿入

真空中にこのような、極板間距離\( d \)のコンデンサーがあるとしよう。極板間には何もない。

この極板間に誘電体を挟み込む。

このままではただ極板間に誘電体があるだけだ。

しかしこれに電圧をかけると話は変わってくる。

ただの何もないコンデンサーに電圧\( V \)をかけてみよう。すると電荷\( Q \)貯まる。

どれだけの電荷が貯まるのかは、かけた電圧\( V \)で決まるのだった。(\( Q=CV \))

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ここでのポイントは、電荷が貯まると極板間に電場ができ、この電場による電位差が\( V \)となるということだ。

電位差が\( V \)となるような電場を作るために電荷\( Q \)が貯まると言ってもよい。

ここに誘電体を挿入するとどうなるだろうか？

誘電体は電場によって、高電位側が負・低電位側が正に電荷が偏る（分極）。

この分極によって誘電体内部の電場が弱められるのだ。

電場が弱まるとどうなるか？

この電場によって作られる電位差も小さくなってしまうから、電位差が\( V \)となるように追加で電荷が貯まることになる。

ちなみに極板間距離は変わっていないので、元の電場と同じ電場(\( E’=E \))になるように電荷\( Q’ \)が貯まる。(\( Q’>Q \))

ここからは具体的に数式を使って、この誘電体を挿入したコンデンサーの電気容量を求めよう！

比誘電率\( \epsilon_{r} \)の誘電体の中では、電場の大きさは\( \frac{1}{\epsilon_{r}} \)倍される。

そのため極板間電位差も\( \frac{1}{\epsilon_{r}} \)倍されることになる。

もともと電位差が\( V \)となるっていたのが、\( \frac{V}{\epsilon_{r}} \)になってしまう。これを電源の電位差\( V \)に戻すために何が起こるか？

蓄えられる電荷が増えるのだった。

電場の大きさは蓄えられた電荷に比例するので、電荷が\( \epsilon_{r} \)倍されることで電位差の減少を打ち消すのだ！

\[ Q’ = \epsilon_{r} Q \]

電気容量とは「１ボルトあたりに蓄えられる電気量」であった。つまり蓄えられた電気量が\( \epsilon_{r} \)倍されたので、電気容量も\( \epsilon_{r} \)倍される。

元の電気容量を\( C \)とすると、

\[ C’ = \epsilon_{r} C \]

コンデンサーの下側に誘電体を挿入

次はコンデンサーの下側に誘電体を挿入したときに、電気容量がどう変化するのかを考えよう。誘電体の幅は\( b \)、上側の空の部分の間隔は\( a \)とする。

電気容量を求めたいので、電圧Vの電源に接続しよう。

先ほどと同じように、下側では電場が弱められてしまう。そのため蓄えられる電荷は増えるのだった。

どれだけ電荷が貯まるかというと、極板間の電位差が\( V \)になるまで貯まる。

そのため先ほどよりは小さいが、電気容量が増えることは予想できるだろう。具体的に計算してみよう！

計算は次のように進める。

電気容量の計算法

電荷\( Q’ \)が蓄えられているとして、極板間の電位差を求める。
この電位差が電源の電圧\( V \)となるような\( Q’ \)を求める。
\( Q’ \)を\( V \)で割り算して、\( C(=\frac{Q’}{V}) \)が求まる。

極板間の電場を求める

このコンデンサーの上側のように極板間に何もなければ、そこでの電場\( E \)は

\[ E = \frac{Q’}{\epsilon_{0} S} \]

このコンデンサーの下側のように極板間が誘電体（比誘電率\( \epsilon_{r} \)）で満たされていれば、そこでの電場\( E’ \)は

\[ E’ = \frac{Q’}{\epsilon_{0} \epsilon_{r} S} \]

極板間の電位差を求める

上側の間隔が\( a \)、下側の間隔が\( b \)なので、極板間の電位差は

\[ Ea + E’b = \frac{Q’}{\epsilon_{0} S} \biggl( a + \frac{b}{\epsilon_{r}} \biggr) \]

電気容量を求める

これが電源の電位差\( V \)となればいいので

\[ \frac{Q’}{\epsilon_{0} S} \biggl( a + \frac{b}{\epsilon_{r}} \biggr) = V \]

これで\( Q’, \ V \)の関係がわかったので、\( C=\frac{Q}{V} \)から電気容量を計算できる。

\[ C = \frac{\epsilon_{0} S}{a + \frac{b}{\epsilon_{r}} } \]

より見やすく書き直すと、

\[ \frac{1}{C} = \frac{a}{\epsilon_{0}S} + \frac{b}{\epsilon_{0}\epsilon_{r}S} \]

これをよく見ると、何も挿入されていない極板間距離\( a \)のコンデンサーと誘電体を挿入した極板間距離\( b \)のコンデンサーを直列に接続したものと全く同じことがわかる。

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なぜ直列接続と同等なのか

これは誘電体の上面の電位が一定なので、そこに薄い金属板を挿入しても極板間の電場が変わらないことから理解できる。

重要だったのは電位差を作り出す電場だった。

この電場の分布が変わらなければ電位差も変わらないので、電気容量が変わらないのだ。

この金属板をさらに薄く切り離して導線で繋いでも、極板間の電場の分布は変わらない。

コンデンサーの下側に誘電体を挿入したものは、図のように2つに分離して直列に接続したものと全く同じになってしまうことがわかっただろう。

かきのたね

今は誘電体の上面の電位がどこでも等しいから、薄い金属板を置いても電場の分布は変化しなかったね。

でももし表面の電位分布にムラがあった場合、薄い金属板内の電位を一定にするために金属表面の電荷が移動して、電場の分布が変わってしまうよ。

電場が変わるともちろん電位差も変わってしまうから、薄い金属板を置いた時点でコンデンサーの電気容量は変わっちゃうんだ。

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コンデンサーの右側に誘電体を挿入

次はコンデンサーの右側に誘電体を挿入したときに、電気容量がどう変化するのかを考えよう。右側の誘電体の底面積はS’、左側の空の部分の底面積はSとする。

電気容量を求めたいので、電圧Vの電源に接続しよう。

誘電体を挿入した直後は、その部分で誘電体が分極して電場が弱められるのであった。

この右側の弱まった電場を強めて電位差を電源の電圧\( V \)と合わせるように、右側にだけ追加で電荷がたまる。

誘電体による電場の弱まり方は先ほどと同様\( \frac{1}{\epsilon_{r}} \)倍なので、それを補うように右側の電荷は\( \epsilon_{r} \)倍となる。

これを数式にして、電気容量を求めよう！

計算は先ほどと同じように、次のように進める。

電気容量の計算法

左側に電荷\( Q \)、右側に電荷\( Q’ \)が蓄えられているとして、極板間の電位差を求める。
この電位差が電源の電圧\( V \)となるような\( Q, \ Q’ \)を求める。
コンデンサーに貯えられた電荷\( Q+Q’ \)を電源の電圧\( V \)で割り算して、\( C\bigl(=\frac{Q+Q’}{V}\bigr) \)が求まる。